如图 27(c) 所示朋分的筒型本体 单位之间有一共用
发布于:2019-09-28   浏览次数:

  本体, 构成具有好像筒型本体 13 到 15 不异的纵向切面外形。这些筒型本体 13 到 15 被设 计成正在筒型本体之间具有一共用间隔。以此方式设想具有共用间隔的筒型本体 13 到 15, 藉此可添加筒型本体 13 到 15 之间的磁阻 ( 以下称轴向磁阻 )。或者, 正在筒型本体 13 到 15 之间可设想有一间隔体, 正在预定间隔处支持筒型本体 13 到 15 之间的共用间隔。

  ( 设想 - 第一磁屏障体 - 框架 ) 正在图 2 中, 框架 12 支持筒型本体单位 11, 且其为对应于要求中的一支持单位。 如图 5 的立体图所示, 框架 12 被设想成正在程度标的目的取垂曲标的目的上设有具有多个平展的框架 器具 12a, 并将平展的框架器具 12a 连系成井字形。筒状空间 12b 几乎完全对应于筒型本 体单位 11 的一外形, 且构成正在框架器具 12a 之间。将筒型本体单位 11 插入筒状空间 12b, 筒型本体单位 11 取筒型本体单位 11 之间的共用间隔 ( 以下称为 “邻向间隔” ) 为无接触状 态, 筒型本体单位 11 的轴向为平行标的目的, 且筒型本体单位 11 的筒型本体 13 到 15 的侧概况 为配合的平行标的目的。以此方式设想的邻向间隔, 筒型本体单位 11 之间的磁阻被称为 “邻向 磁阻” 。

  2: 如要求 1 所述的磁屏障体, 此中正在形成该筒型本体单位的该些筒型本体之间的 共用间隔及形成相邻的另一筒型本体单位的该些筒型本体之间的共用间隔是设正在相互相 邻处。

  本发现是要遮盖从发生源所发生的, 且合用于操纵筒型本体取磁屏障室 设想的一式磁屏障体。

  接下来申明实施例三。正在实施例三中, 除非有出格申明, 不然工做前提取上述例 一不异。正在实施例三, 显示正在图 27(a) 成立一种模子, 根据一模子尝试, 可获得磁共振成像 模子所发生的有削减的结果。非筒型本体模子进行阐发, 无朋分模子显示正在图 27(a), 将各筒型本体单位朋分为三个, 可获得一模子 ( 以下称为 “隔 15mm 的三分模子” ), 以及如 图 27(b) 所示朋分的筒型本体单位之间有一共用间隔为 15mm ; 将各筒型本体单位朋分为 三个, 可获得一模子 ( 以下称为 “隔 30mm 的三分模子” ), 如图 27(c) 所示朋分的筒型本体 单位之间有一共用间隔为 30mm ; 将各筒型本体单位朋分为二个, 可获得一模子 ( 以下称为 “隔 30mm 的二分替代模子” ), 以及正在朋分的筒型本体单位之间有一共用间隔为 30mm, 如图 27(d) 所示正在相邻的筒型本体单位之间交替着朋分。 图 28 显示图 27(a) 的丈量线( 沿着 z 轴向上 ( 正向 ) 取向下 ( 负向 ) 的延长线, 正在 z 轴标的目的接近核心为原始处 ) 线(a) 所示的丈量线( 从取丈量线 不异的原始处延着 x 轴的延长线 ) 线上磁通量泄露的密度。图 30 显示图 27(a) 所示的丈量线( 从取丈量线 不异的原始处延着 y 轴的延长线 ) 线上磁通量泄露的 密度。 正在图 28 到图 30 中, 横向轴代表从丈量线原始处的距离 (mm), 以及纵向轴代表泄露的 磁通量密度 ( 单元为 mG)。从图 28 到图 30 可清晰看出, 由于正在非筒型本体模子的磁通量泄 漏密度高于所有模子, 可得知筒型本体单位为无效的。无朋分模子取隔 30mm 的二分交替模 型具有本色不异的磁通量降低结果, 且正在隔 15mm 的三分模子取隔 30mm 的三分模子具有较 低的磁通量降低结果。 当筒型本体单位以交替模子设置时, 纵使筒型本体单位有被朋分, 仍 可得知磁通量下降结果并未加很多。可考虑其缘由是由于交替设置筒型本体单位时, 磁通 量未能成功传送到相邻标的目的的筒型本体单位。因而, 较佳为使得构成筒型本体单位的筒型 本体之间的共用间隔以及构成其他相邻筒型本体单位的筒型本体之间的共用间隔设正在共 同相邻的, 以此体例设置正在隔 15mm 的三分模子取隔 30mm 的三分模子, 以成功将磁通量 传送到相邻标的目的的筒型本体单位。

  正在各模子中, 筒型本体单位 11、 21 及 41 具有一方形的筒型本体, 其外形为长 145mm× 宽 147mm, 且是以 1mm 的硅钢片所构成的, 邻向间隔为 3mm。图 13 中的二分模子的 筒型本体单位 41, 正在磁共振成像模子 6 的相邻侧的各筒型本体的长度为 175mm, 取磁共振成 像模子 6 相分手侧的各筒型本体的长度为 90mm, 且筒型本体之间的间隔为 15mm。 图 14 中的 三分模子的筒型本体单位 11, 各筒型本体的长度为 90mm, 且筒型本体之间的间隔为 15mm。

  图 20 为根据实施例二的各类模子的配合部门, 显示从一磁共振成像侧所示, 具有 筒型本体单位的前视图。

  考图 18 取图 19, 从图中可得一泄露到外面的景象, 取二分模子相较, 三分模子可降低 泄露, 正在 0 导磁模子下可更进一步地降低。

  图 33 显示图 32 所示的丈量线 线上磁通量泄露的密度。相雷同的, 图 35 显示 图 34 所示的丈量线 线上磁通量泄露的密度, 以及图 37 显示图 36 所示的丈量线 线上磁 通量泄露的密度。图 32、 34 及 36 为 xz 平面的前视图。正在图 33、 35 及 37 中, 横轴显示取 丈量线的原点相距的距离, 以及纵轴显示磁通量密度 ( 单元为 mG)。从图 33、 35 及 37 中可 得知, 磁通量的遮盖结果跟着共用间隔为 3mm、 6mm、 15mm 及 30mm 依序添加。当共用间隔为 30mm 取 40mm 时, 正在这些例子之间磁屏障结果会有一些分歧。从以上可得, 正在实施例四的条 件下, 当筒型本体之间的共用间隔为约 30mm, 能够最小的共用间隔获得最大磁屏障结果。 正在 磁核心轴上的一点 ( 0 处 ), 当非筒型本体模子的磁通量的遮盖结果为 1 时, 正在无朋分 模子的磁通量的遮盖结果添加到 1.7, 以及正在隔 30mm 的三分模子的磁通量的遮盖结果添加 到 2.45。

  因而能够得知, 朋分筒型本体单位 11、 21 及 41 可添加漏到外面的遮盖结果, 并且这个结果正在筒型本体单位 11、 21 及 41 被朋分为三个比两个时结果更高。不异的事理, 举例而言, 纵使各筒型本体单位 11、 21 及 41 的总长度是一样的, 当朋分数愈多, 磁通量移向 筒型本体外面的程度就愈小, 且防止漏到外面的遮盖结果就会添加。

  然而正在专利文件一中, 由于磁屏障体的筒型本体是以曲线型相互接触, 所以会有 个问题正在于, 压力集中发生正在接触的部门。正在磁性本体上的压力集中会变成是磁性本体磁 性衰减的要素。 为了要处理此一问题, 本发现的发现人提出一种磁屏障体, 其具有多个筒型 本体被陈列成无接触的形态, 正在任两个筒型本体之间有一共用间隔 ( 专利文件二, 提交本 申请案时髦未公开 )。根据此一设想, 可减低传到筒型本体的压力负载, 且磁屏障体的拆卸 取拆卸更为便利。

  正在图 1 中, 电磁屏障玻璃 30 是一电磁波屏障单位, 以降低或遮盖电磁波, 且该电磁 屏障玻璃 30 是位于第一磁屏障体 10 取第二磁屏障体 20 的整个外侧概况。例如, 电磁屏障 玻璃 30 被设想成将单一片状玻璃夹正在金属网片中。 以此设想供给的电磁屏障玻璃 30, 可减 少或防止电磁波及磁力的漏泄。然而, 电磁屏障玻璃 30 能够是仅位于第一磁屏障体 10 取 第二磁屏障体 20 的里面取外面此中之一, 亦或者例如, 当框架 12 可遮盖必然程度的电磁波 时, 仅位于第一磁屏障体 10 取第二磁屏障体 20 的里面。当电磁波遮盖结果不主要时, 可省 略电磁屏障玻璃 30。

  起首申明的是第一磁屏障体 10。如图 2 的相关部门的立体图所示, 第一磁屏障体 10 被设想成包罗有多个筒型本体单位 11 及一框架 12。

  图 19(a)-(b) 显示三分模子的阐发成果, 此中 (a) 显示一丈量线的, 以及 (b) 显示图 (a) 丈量线上磁通量泄露的密度。

  两头层 16 的角度、 外形、 或长度能够是肆意的。正在图 3 的例子中, 筒型本体 13 到 15 正在一切面处成延着垂曲于轴向 ( 对应于要求中的纵向切面 ) 的标的目的被朋分, 藉此形 成两头层 16。别的或者, 如图 4 所示, 藉由以预定角度 α 的切面上朋分筒型本体 13 到 15, 以构成两头层 16。除了以平面切割之外, 筒型本体 13 到 15 亦可被朋分成非平面的 ( 例如 曲面概况及高卑概况 )。

  根据本发现的要求 3, 将各筒型本体单位朋分成三或更多部门, 可添加筒型本 体单位之间的两头层数量, 且可添加沿着多个筒型本体轴向的磁阻。因而可更削减或防止 泄露到轴向上的。

  为了要处理上述问题, 本发现正在要求 1 所述的包罗一筒型本体单位, 包罗具 有导磁性取配合不异的纵切面的外形的多个筒型本体, 并设有一共用间隔使得各筒型本体 的一核心轴相互堆叠, 且该些筒型本体的侧概况构成一配合的平面 ; 以及一支持单位支持 多个筒型本体单位, 使得该些筒型本体单位的筒型本体的侧概况以一共用间隔相互面临 面。

  5: 如要求 4 所述的磁屏障室, 包罗 : 一第一磁屏障体取一第二磁屏障体, 此中 该第一磁屏障体是如要求 1 至 3 中任一项所述的磁屏障体, 该第二磁屏障体包罗一筒型本体单位, 该筒型本体单位包罗具有导磁性的一筒型本体 单位, 以及一支持单位支持多个筒型本体单位, 使得该些筒型本体单位的筒型本体的侧表 面以一共用间隔相互面临面, 该第一磁屏障体是设正在使得该第一磁屏障体的一筒型本体单位的一核心轴垂曲于一 墙面的概况标的目的, 所处为该墙面的一部门, 此中该发生源所发生的磁力的一磁力 线次要标的目的是垂曲于该墙面的墙面概况标的目的, 以及 该第二磁屏障体是设正在使该墙面的概况标的目的垂曲于该第二磁屏障体的一筒型本体单 元的一核心轴, 所处至多为该墙面的另一部门, 此中该发生源所发生的磁力的一 磁力线次要标的目的垂曲于该墙面的墙面概况标的目的。

  根据本发现的要求 1, 添加多个筒型本体轴向上的磁阻, 可推进沿着这些轴向 前次要标的目的的磁力线分流绕过到相邻标的目的的筒型本体单位, 因而可防止或削减泄露到 一轴向上。

  根据本发现正在要求 2 所述的, 正在要求 1 所述的本发现中, 正在形成该筒型本 体单位的该些筒型本体之间的共用间隔及形成相邻的另一筒型本体单位的该些筒型本体 之间的共用间隔是设正在相互相邻处。

  接下来申明第二磁屏障体 20。如图 8 所示的相关部门的立体图, 第二磁屏障体 20 的设想是用一框架 22 支持筒型本体单位 21。 第二磁屏障体 20 能够是雷同于专利文件二的 磁屏障体。筒型本体单位 21 操纵磁性材料设想成雷同于第一磁屏障体 10 的筒型本体单位 11 的外型。各筒型本体单位 21 被设想成一个持续的筒型本体, 未将形成筒型本体单位 11 的筒型本体 13 到 15 相互分手。框架 22 被设想成雷同于第一磁屏障体 10 的框架 12。操纵 框架 22 支持筒型本体单位 21, 筒型本体单位 21 被设想成非接触的形态, 筒型本体单位 21 的轴向呈平行标的目的, 且筒型本体单位 21 的侧概况为配合的平行标的目的。第一磁屏障体 10 取 第二磁屏障体 20 可相互离隔, 或者可经由墙面 2 或经由以永磁或导电材料制成的通道而使 相互相连。

  图 1 为根据本实施例的磁屏障室, 显示其相关部门的平面图。磁屏障室 1 是一个 磁共振成像室, 其包罗有一墙面 2、 一地板 3 及一天花板 ( 未示于图 1), 并具有一磁共振成 像安拆 4 做为一发生源位于地板 3 的一上概况。磁屏障室 1 的墙面 2 被设想成环绕着 整个磁共振成像安拆 4 的四周。一第一磁屏障体 10 取一第二磁屏障体 20 位于墙面 2 的至 少一部门上。第一磁屏障体 10 取第二磁屏障体 20 的内部及外部有一电磁屏障玻璃 30。第 一磁屏障体 10 是对应到要求中的磁屏障体, 第二磁屏障体 20 是对应到要求中的 第二磁屏障体。以下将申明第一磁屏障体 10 取第二磁屏障体 20 是位于墙面 2 上。雷同于 以下申明的设想, 也可使用正在位于地板 3 及天花板。

  图 18(a)-(b) 显示二分模子的阐发成果, 此中 (a) 显示一丈量线的, 以及 (b) 显示图 (a) 丈量线上磁通量泄露的密度。

  本发现的实施例将正在以下搭配附图做细致申明。 起首, 一、 申明关于实施例的根基 概念 ; 二、 接着申明实施例的特定内容 ; 最初是三、 申明实施例的变化。应留意的是, 本发现 并非正在这些实施例。

  起首先描述各实施例配合的根基概念。根据本实施例的一磁屏障体, 通过将磁屏 蔽体设想成环绕着发生源, 可防止发生源所发生的全数或部门经由该磁屏障 体泄露到外面。发生源是肆意型的, 且包罗一磁共振成像安拆、 一永磁以及一电磁线 圈。 磁屏障室被设想成具有磁屏障体, 且该磁屏障体位于该磁屏障室的一墙面、 天花板或地 板上。 磁屏障室的设想包罗一磁屏障体被设想正在位于一墙面的整个概况, 或雷同者, 除此之 外磁屏障体还可被设想成位于一部门的墙面, 或雷同者。

  筒型本体 13 到 15 以此方式被设想成可使得筒型本体 13 到 15 的核心轴 ( 纵向切 面外形的通道核心轴 ) 相互堆叠, 并使得筒型本体的侧概况构成配合的统一平面。也就是, 筒型本体 13 到 15 的相邻设想可使得其他筒型本体 14 取 15 的端部是位于筒型本体 13 沿 着其轴向的一端部延长的上。

  正在平行区域 A2 上, 筒型本体单位 21 的磁阻小于空气的磁阻, 如专利文件二所述。 因而, 达到筒型本体单位 21 的磁通量被筒型本体单位 21 接收了, 且被接收的磁通量会 被传到相邻于筒型本体单位 21 的其他筒型本体。藉由反复的传送到这个相邻的标的目的, 因而 正在第二磁屏障体 20 内出磁通量, 可防止泄露到外面。

  正在本实施例中, 要决定关于磁阻的各部门的设想细节, 以获得 “邻向磁阻<轴向磁 阻” 的关系。取磁阻相关的各部门的设想可有一轴向间隔、 一邻向间隔、 位于筒型本体 13 到 15 之间的一构成两头层 16 的物质, 或者提到框架器具 12a 的厚度取材料。例如, 关于轴向 磁阻, 当轴向间隔放大且构成两头层 16 的物质的磁阻放大时, 可将该磁阻设的大一点。关

  正在各模子中, 筒型本体单位 11、 21 及 41 的一概况的厚度为 1mm, 该概况平行于 xy 标的目的, 且有另一概况厚度为 1mm 平行于 yz 标的目的。正在图 21 的无朋分模子中, 筒型本体单位 21 的尺寸为长 142mm× 宽 270mm× 高 142mm。正在图 22 的二分模子中, 正在磁共振成像模子 6 的 相邻侧的筒型本体的尺寸为长 142mm× 宽 195mm× 高 142mm, 以及正在磁共振成像模子 6 的 分手侧的筒型本体的尺寸为长 142mm× 宽 90mm× 高 142mm。这些筒型本体相互间具有一 共用间隔为 15mm。正在图 23 的三分模子中, 三个筒型本体各尺寸为长 142mm× 宽 90mm× 高 142mm, 且相互有一共用间隔为 15mm。

  保守上, 为了要遮盖已经提出过一种磁屏障室, 其藉由遮盖发生源, 以防 止发生源所生的泄露到外面。这种磁屏障室现实上被当成一室 ( 以下称为 “MRI 室” ), 例如其拆设用于医疗设备的磁共振成像 (Magnetic Resonance Imaging, MRI) 安拆。 大致上, 磁屏障室是被设成由所有或墙面、 天花板及地板的一部门包覆着有一磁性材料。 利 用一磁通量经由磁性材料分流绕过达到该墙面、 天花板及地板, 以防止的泄露。

  图 27 为根据实施例三的模子, 此中 (a) 显示无朋分模子, (b) 显示隔 15mm 的三分 模子, (c) 显示隔 30mm 的三分模子, 以及 (d) 显示隔 30mm 的二分模子的另一模子。

  虽然关于本发现的各实施例已申明如上, 但各类特定的设想布局及手艺手段本发 明的组态设置及手艺手段, 正在不离开本创做的和范畴内, 可肆意点窜或改良, 这类的修 改变化申明如下。

  根据本发现的要求 2, 可推进正在多个相互相邻的筒型本体单位之间的磁通量 传送, 并可降低沿着筒型本体单位的轴向上的磁通量。 因而, 可降低或降低磁通量从轴 向上各筒型本体单位的端部概况流到外面。

  根据本发现的要求 4, 一磁屏障室操纵要求 1-3 中任一项所述的磁屏障 体。操纵此一设想, 可防制一磁屏障室发生的磁通量泄露一些到外面。

  一种磁屏障体包罗一筒型本体单位,包罗具有导磁性取配合不异的纵切面的外形的多个筒型本体,并设有一共用间隔使得各筒型本体的一核心轴相互堆叠,且该些筒型本体的侧概况构成一配合的平面;以及一支持单位支持多个筒型本体单位,使得该些筒型本体单位的筒型本体的侧概况以一共用间隔相互面临面。

  图 30 显示图 27(a) 所示的丈量线 线上磁通量泄露的密度。图 31(a)-(f) 为根据实施例四的模子, 此中 (a) 显示无朋分模子, 以及 (b) 到 (f) 显示将筒型本体单位分成三个所获得的模子, 且各模子正在朋分出的筒型本体单位之间具有 一共用间隔, 别离为 3mm、 6mm、 15mm、 30mm 及 40mm。

  参考图 19, 一的泄露正在启齿端的概况内侧 ( 筒型本体单位 11、 21 及 41 的内 侧 ), 依 “0 导磁模子>三分模子>二分模子>无朋分模子” 的挨次接踵变小。由以上可得 知, 正在无朋分模子中, 藉由正在磁性材料构成的筒型本体单位 21 内收集磁通量, 正在筒型本体 单位 21 的内部空间中的变小, 就另一方面, 正在二分模子取三分模子中, 未有磁性材料 收集磁通量, 可是磁通量转移到相互相邻的筒型本体单位 11 及 41。

  筒型本体 13 到 15 正在筒型本体之间具有一共用间隔 ( 以下称为 “轴向间隔” )。一 两头层 16 构成正在筒型本体 13 到 15 之间。较佳者, 该两头层 16 填充具有高磁阻的材料。举 例而言, 两头层 16 能够就是简单的空气层, 或是以具有非磁材料的磁屏障层做为筒型本体 13 到 15 之间的两头层 16。正在设想此种磁屏障层时, 此一设想使得一非磁材料的短形筒型

  于邻向磁阻, 当邻向间隔小点且构成框架器具 16a 的物质的磁阻小点时, 可将该磁阻设的 小一点。特别是, 当两头层 16 的物质取框架器具 12a 的材料的影响能够忽略不计, 可获得 如图 7 相关部门 ( 省略框架 12) 立体图所示, 轴向间隔大于邻向间隔的 “邻向磁阻<轴向磁 阻” 的关系。 以此设想将轴向磁阻设定大于邻向磁阻, 可提拔磁力线正在沿着轴向到相邻标的目的 的次要标的目的上的逾越绕道, 将正在以下详述。

  图 24 显示图 21 的无朋分模子的阐发成果图, 图 25 显示图 22 的二分模子的阐发 成果图, 以及图 26 显示图 23 的三分模子的阐发成果图。各图显示正在平行于 xy 标的目的上, 高 度为从底部概况 (z = 0) 到 3.25mm 高处上的空气或材猜中, 三度的阐发成果。正在图 24 到图 26 中, 磁通量的大小取标的目的别离显示为三角形。比力图 24 取图 25 及图 26 后能够得 知, 被筒型本体单位 11、 21 及 41 接收之后, 比拟较于无朋分模子, 正在二分模子及三分模子中 有更多沿着相邻标的目的 (x 标的目的 ) 分流绕过, 且比拟较于无朋分模子, 正在二分模子及三分 模子中沿着筒型本体单位 11、 21 及 41 的轴向 (y 标的目的 ) 达到外面的总量降低更多。特别是, 比力图 25 取图 26 后能够得知, 比拟较于二分模子, 正在三分模子中的沿着相邻方 向分流绕道的较多, 且正在三分模子中, 总量达到筒型本体单位 11、 21 及 41 外端削减的 较二分模子更多。

  4: 一种磁屏障室具有如要求 1 至 3 中任一项所述的磁屏障体, 该磁屏障体被设正在 至多一墙面的至多一部门, 该墙面将一发生源取隔离。

  如图 7 所示, 较佳者, 筒型本体单位 11 中的筒型本体 13 到 15 及其他筒型本体单 元 11 中的筒型本体 13 到 15 的设想为相互跟着筒型本体单位 11 的相邻而相邻。如许的设 计布局可将各筒型本体单位 11 设想成不异外形取不异尺寸, 且筒型本体单位 11 具有预定 间隔, 使得各筒型本体单位 11 的一端面位于不异平面。根据此设想布局, 筒型本体单位 11 具有最小磁阻的部门 ( 也就是筒型本体 13 到 15 的侧墙面部门 ) 相互相邻。因而可提拔共 同相邻筒型本体单位 11 之间的磁通量畅通, 并降低筒型本体单位 11 沿着轴向上磁通量的 。因而, 可削减或防止磁通量从各筒型本体单位 11 的轴向的端部概况流到外面。

  图 17(a)-(b) 显示无朋分模子的阐发成果, 此中 (a) 显示一丈量线的, 以及 (b) 显示图 (a) 丈量线上磁通量泄露的密度。

  然而, 专利文件二所述的磁屏障体可能会跟着筒型本体的安排而降低的 屏障结果。图 38 显示保守的磁共振成像室 100 的平面图。一磁屏障体 102 被设正在磁共振 成像室 100 的墙面 101 上, 且磁屏障体 102 次要是由具有共用间隔的数个筒型本体单位 103 所构成。附图中的箭号标的目的为由磁共振成像安拆 104 所发生的的磁力线次要标的目的。

  根据本发现的要求 5, 藉由正在相对于磁力线的次要标的目的上的较佳, 组合第 一磁屏障体取第二磁屏障体, 可进一步降低从磁屏障室泄露到外面的。

  除了图 5 所示的制制方式之外, 亦可操纵图 6 的制制方式制做第一磁屏障体 10。 也就是正在图 5 所示的方式中, 框架 12 是一个具有对应于第一磁屏障体 10 深度的框架, 且筒 型本体 13 到 15 全数都插入框架 12。就另一方面, 正在图 6 所示的方式中, 框架 12 被朋分成 多个框架, 各框架的深度是别离对应于筒型本体 13 到 15, 且筒型本体 13 到 15 别离插入框 架 12。正在图 6 所示的方式中, 第一磁屏障体 10 的布局设想为框架 12 具有正在框架 12 之间的 一共用间隔, 筒型本体 13 到 15 插入框架 12 的形态, 因而可获得取图 5 所示方式制制的第 一磁屏障体 10 的结果不异。

  3: 如要求 1 或 2 所述的磁屏障体, 此中该筒型本体单位具有三或更多的筒型本体, 且正在该些筒型本体之间设有一共用间隔。

  筒型本体 13 到 15 被设想成具有磁性材料, 并具有导磁性可发生磁通量, 以绕道通 过筒型本体 13 到 15 的内部。这种磁性材料的细部品种能够是肆意的, 且能够是硅钢片、 透 磁合金 (permalloy)、 电磁钢片、 或非晶质薄片。 更出格的是, 筒型本体 13 到 15 可藉由弯折 取焊接一个具有大宽度的硅钢片所制做, 或者藉由将四个硅钢片相互焊接或对接。正在此情 下, 即可个体制做筒型本体 13 到 15。 或者, 可藉由制做一具有取筒型本体单位 11 相对应长 度的长形筒型本体, 然后剪切长形筒型本体为预定长度, 以制做出筒型本体 13 到 15。制做 出筒型本体 13 到 15 可涂覆有防蚀剂。

  根据本发现正在要求 5 所述的, 正在要求 4 所述的本发现中, 包罗一第一磁屏 蔽体取一第二磁屏障体, 此中该第一磁屏障体是如要求 1-3 中任一所述的磁屏障体, 该第二磁屏障体包罗一筒型本体单位, 该筒型本体单位包罗具有导磁性的一筒型本体单 元, 以及一支持单位支持多个筒型本体单位, 使得该些筒型本体单位的筒型本体的侧概况 以一共用间隔相互面临面, 该第一磁屏障体是设正在使得该第一磁屏障体的一筒型本体单位 的一核心轴垂曲于一墙面的概况标的目的, 所处为该墙面的一部门, 此中该发生源所 发生的磁力的一磁力线次要标的目的是垂曲于该墙面的墙面概况标的目的, 以及该第二磁屏障体是 设正在使该墙面的概况标的目的垂曲于该第二磁屏障体的一筒型本体单位的一核心轴, 所处 至多为该墙面的另一部门, 此中该发生源所发生的磁力的一磁力线次要标的目的垂曲 于该墙面的墙面概况标的目的。

  最初申明实施例四。 正在实施例四中, 除非有出格申明, 不然工做前提取上述例一相 同。正在此例中, 如图 31(a) 所示, 成立一种模子, 根据一模子尝试, 可获得磁共振成像模子所 发生的有降低的结果。各线(AT)。从磁共振成像模子 6 的平 面核心到启齿或筒型本体单位内侧的端部概况, 其距离为 400mm。 非筒型本体模子进行 阐发, 无朋分模子显示正在图 31(a), 将各筒型本体单位朋分为三个, 且各模子正在朋分的筒型 本体单位之间有一共用间隔, 别离为 3mm、 6mm、 15mm、 30mm 及 40mm, 以此获得数个模子 ( 以下 称为 “隔 3mm 的三分模子” “隔 6mm 的三分模子” 、 “隔 15mm 的三分模子” 、 “隔 30mm 的三分模 、

  本发现所欲处理的问题及其所达到的结果并非正在上述内容, 且本发现亦可解 决未述的问题并达到其他的结果。此外, 正在本发现中, 有可能只处理部门的问题, 而且只达 到部门的功能。

  各筒型本体单位 103 正在一轴向的磁阻以及多个筒型本体单位 103 正在相邻标的目的 ( 垂 曲于各筒型本体轴向的标的目的 ) 的磁阻是可比力的。由于筒型本体单位 103 是持续地由一磁 性材料正在一轴向所构成, 所以正在该轴向上的磁阻很小。 由于一空气层位于筒型本体单位 103 之间, 所以正在相邻标的目的的磁阻较大。因而, 筒型本体单位 103 正在纵轴标的目的 ( 以下称轴向 ) 所 的磁通量较大, 而非正在相邻标的目的的, 是正在 A1 区的磁通量垂曲于墙面 101 的墙 概况标的目的。因而, 一磁通量从筒型本体单位 103 的外端流到磁共振成像室 100 的外面, 的屏障结果就降低。

  筒型本体 13 到 15 的数量 ( 筒型本体单位 11 的朋分数量 ) 能够是肆意的。虽然 正在图 3 的例子是将筒型本体单位 11 朋分成三个筒型本体 13 到 15, 筒型本体单位 11 能够是 被朋分成两个、 四个或更多。 然而, 如后述实施例所示, 将筒型本体单位朋分成三或更多个, 而非仅朋分成两个的时候, 可添加其轴向磁阻, 并可添加其轴向上的遮盖结果。 具有不 同朋分数目标筒型本体单位 11 能够是夹杂的并呈现为一个第一磁屏障体 10。

  起首, 请参考图 16 到 18, 从图中可大白一泄露到外面的景象, 取无朋分模子 相较, 正在二分模子下可降低到等于或小于 2/3, 正在三分模子下可降低到等于或小于 1/2。参

  图 7 为根据图 2 所示的多个筒型本体单位, 显示轴向间隔取相邻标的目的间隔的立体 示企图以及相关部门的立体图。

  一种磁屏障体包罗一筒型本体单位,包罗具有导磁性取配合不异的纵切面的外形的多个筒型本体,并设有一共用间隔使得各筒型本体的一核心轴相互堆叠,且该些筒型本体的侧概况构成一配合的平面;以及一支持单位支持多个筒型本体单位,使得该些筒型本体单位的筒型本体的侧概况以一共用间隔相互面临面。

  1: 一种磁屏障体, 包罗 : 一筒型本体单位, 所述筒型本体单位包罗具有导磁性取配合不异的纵切面的外形的多 个筒型本体, 并设有一共用间隔使得各筒型本体的一核心轴相互堆叠, 且该些筒型本体的 侧概况构成一配合的平面 ; 以及 一支持单位, 所述支持单位支持多个筒型本体单位, 使得该些筒型本体单位的筒型本 体的侧概况以一共用间隔相互面临面。

  根据本发现正在要求 4 所述的, 其具有正在要求 1-3 中任一所述的磁屏障体, 该磁屏障体被设正在至多一墙面的至多一部门, 该墙面将一发生源取隔离。

  图 16(a)-(b) 显示非筒型本体模子的阐发成果, 此中 (a) 显示一丈量线的, 以 及 (b) 显示图 (a) 丈量线上磁通量泄露的密度。

  图 15(a) 到 15(d) 显示 1/4 对称模子别离对应于图 11 到图 14。图 16 到图 19 显 示图 15(a) 到 15(d) 对应的阐发成果。图 16 到图 19 中, 图 (a) 显示一丈量线的, 及图 (b) 显示 (a) 的丈量线上的强度。一横向轴显示磁通量泄露的密度 ( 单元为特斯拉 ), 且一纵轴显示取原点到丈量线相距的高度 (mm)。图 16 到图 19 中, 图 (b) 亦显示一模子的 成果阐发 ( 以下称为 “0- 导磁模子” ), 图 12 的无朋分模子, 正在 Y 标的目的上具相关联的导磁性 设为 0。

  图 15(a)-(d) 别离显示 1/4 对称模子, 此中 (a) 显示非筒型本体模子的 1/4 对称 模子, (b) 显示无朋分模子的 1/4 对称模子, (c) 显示二分模子的 1/4 对称模子, 以及 (d) 显 示三分模子的 1/4 对称模子。

  就另一方面而言, 正在垂曲区域 A1 取非垂曲平行区域 A3 上, 被筒型本体单位 11 吸 收的磁通量藉由反复的传到筒型本体单位 11 之间, 因而正在第一磁屏障体 10 内出磁通 量, 可防止泄露到外面, 此雷同于正在平行区域 A2 上的体例。图 10 显示正在垂曲区域 A1 上, 第一磁屏障体 10 内的磁通量标的目的。磁通量会正在筒型本体 13 到 15 内依序被传送。由于 正在此轴向上的磁阻较大, 能够促使磁通量被传送到相邻标的目的, 而且沿着轴向传送。因 此, 可防止泄露到外面。

  由于这种磁屏障室以墙面、 天花板及地板包覆发生源, 故其素质上内部空间 就是封锁的, 而赐与进入磁屏障室的利用者感应。 为了要改善这个问题, 因而提出一种 操纵型磁屏障体的磁屏障室 ( 例如拜见专利文件一 )。这种型磁屏障体被设想成 具有由一框架支持的多个筒型本体。 根据此一设想, 通过筒型本体的内部空间, 磁屏障室的 表里为可穿的。因而, 当利用者进入室内时, 可降低其感。

  框架器具 12a 的器具材料能够是肆意的, 只需该器具的磁阻弘远于筒型本体 13 到 15 的磁阻, 以及只需该器具具有所需的强度以支撑筒型本体单位 11。例如, 该器具的材料 可用木质或树脂。特别是, 操纵导体材料做为框架器具 12a 的器具, 可获得电磁波遮盖效 果。

  接下来申明实施例二。 正在实施例二中, 除非有出格申明, 不然工做前提取上述实施 例一不异。正在实施例二, 三中 1/8 对称模子包罗成立无朋分模子、 二分模子、 三分模子, 根据 无限元方式的三度阐发, 可获得磁共振成像模子所发生的有降低的结果。图 20 为 各类模子的配合部门, 从一磁共振成像模子侧面沿着 x 标的目的视图, 显示具有筒型本体单位 的前视图, 图 21 为无朋分模子的侧视图, 图 21 为二分模子的侧视图, 以及图 23 为三分模子 的侧视图。模子的尺寸为长 750mm× 宽 864mm× 高 450mm。磁共振成像模子 6 具有两线mm 且具有间隔为 140mm。从磁共振成像模子 6 到筒型本体单位 11、 21 及 41 内侧的端部概况其距离, 正在无朋分模子 ( 筒型本体单位 21) 的距离为 340mm, 正在二分模子 ( 筒型本体单位 41) 的距离为 325mm, 正在三分模子 ( 筒型本体 单位 11) 的距离为 310mm。如图 20 所示, 正在启齿的一四周概况设有长 750mm× 高 50mm 及长 100mm× 高 450mm 的硅钢片。

  ( 设想 - 第一磁屏障体 - 筒型本体单位 ) 各筒型本体单位 11 被设想成包罗有多个 ( 正在本例为三个 ) 筒型本体 13 到 15, 如 图 3 所示的立体示企图。各筒型本体 13 到 15 正在轴向上的各端部为式的。这些端 正在一内部空间相互相通。各筒型本体 13 到 15 的纵向切面外形 ( 垂曲于筒型本体 13 到 15 轴向的切面外形, 以下做不异注释 ) 相互都不异。正在此例中, 切面外形都是不异的方形。筒 型本体 13 到 15 被设想成方的筒型本体的一个全体。筒型本体 13 到 15 的切面外形能够是 肆意的, 跟着筒型本体而为相互不异的肆意外形。举例而言, 切面外形能够是三角形、 六角 形、 或梯形。亦或者, 筒型本体 13 到 15 能够是圆柱形的筒型本体, 其切面外形为圆形或椭 圆形。 然而, 相邻筒型本体的磁阻会由于相邻筒型本体摆放的侧概况的平展度而下降, 如专 利文件二所述, 正在本实施例的筒型本体 13 到 15 的侧概况亦为平展的。

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  根据本发现正在要求 3 所述的, 正在要求 1 或 2 所述的本发现中, 该筒型本体 单位具有三或更多的筒型本体, 且正在该些筒型本体之间设有一共用间隔。

  正在此一设想之下, 本实施例的根基特征正在于, 形成磁屏障体的筒型本体单位被设 计成, 使得具有导磁性的多个筒型本体单位放置正在使筒型本体之间具有一共用间隔。也就 是上述专利文件二所提到的筒型本体被朋分成数个部门对应于本实施例的筒型本体单位。 如上所述, 操纵数个具有共用间隔的筒型本体设想成一个筒型本体单位, 共用间隔是位于 筒型本体之间, 藉由供给一导磁层具有小的导磁性, 例如筒型本体之间的一空气层, 筒型本 体单位的一轴向的磁阻会添加, 且泄露到此轴向的会降低或被防止。

  接下来申明根据本实施例的设想的阐发成果。 图 11 到 14 所示的模子, 成立有 1/4 对称模子, 且根据无限元方式的三度阐发, 可获得磁共振成像模子所发生的有降 低的结果。图 11 显示一模子 ( 以下称为 “非筒型本体模子” ) 没有筒型本体单位。图 12 显 示一模子 ( 以下称为 “无朋分模子” ) 并未朋分成第二磁屏障体 20 所用的各筒型本体单位。 图 13 显示一模子 ( 以下称为 “二分模子” ) 被设想成二分的筒型本体单位 41。图 14 显示 一模子 ( 以下称为 “三分模子” ) 被设想成三分的筒型本体单位 11。 图 11 到 14 所示的各模子是一种平面方形的磁屏障室 1, 其外形为长 1700mm× 宽 1650mm( 以下将申明, 沿着程度概况的此中的一标的目的称为纵向或 X 标的目的 ; 沿着程度概况并垂 曲 X 向的标的目的称为横向或 Y 标的目的 ; 以及垂曲于 X 向取 Y 向的标的目的称为高度标的目的或称 Z 标的目的 )。 硅钢片 5 被放置正在五个非位于启齿上的概况上, 或放置筒型本体单位 11、 21 及 41。所有的 模子中, 硅钢片 5 的厚度皆为 1.5mm。一磁共振成像模子 6 被放置正在磁屏障室 1 的一平面中 心的, 磁共振成像模子 6 具有四个线mm, 且正在线a 之间有一共用间隔为 140mm 或 128mm。各线(AT)。从磁共振成 像模子 6 的平面核心到一启齿或筒型本体单位 11、 21 及 41 内侧的端部概况的距离为 525mm。正在启齿的一四周概况设有长 100mm× 宽 300mm 的硅钢片。

  另一方面而言, 正在图 19 中, 正在启齿端概况的外侧 ( 筒型本体单位 11、 21 及 41 的外 侧 ), 依 “无朋分模子>二分模子>三分模子> 0 导磁模子” 的挨次接踵变小。由以上可得 知, 正在无朋分模子中, 磁通量被收集正在以磁性材料构成的筒型本体单位 21 内, 轴向上所感 应的磁通量以及从启齿端的概况流到磁屏障室 1 外面的总量很大, 且就另一方面, 正在其他 模子, 磁通量未被收集正在磁性材料内, 但成果是磁通量被到相互相邻的筒型本体单位 11 及 41, 从启齿端的概况流到磁屏障室 1 外面的磁通量总量较少。

  以下将搭配实施例申明上述的磁屏障室 1 的工做结果。图 9 为磁屏障室 1 的平面 图, 并显示正在磁共振成像安拆 4 所发生的中, 线的次要标的目的。这些的标的目的是以 磁共振成像安拆 4 为核心向外出去, 最终达到墙面 2。此时, 线 的 概况标的目的之间的角度是按照磁共振成像安拆 4 相对于墙面 2 的取标的目的而有分歧。根据 此一角度, 墙面 2 大致分成一区域 ( 以下称为 “垂曲区域” )A1, 此中线的次要标的目的是垂 曲于墙面 2 ; 一区域 ( 以下称为 “平行区域” )A2, 此中线的次要标的目的是平行于墙面 2 ; 以 及一区域 ( 以下称为 “非垂曲平行区域” )A3, 此中线的次要标的目的构成的夹角非垂曲或 非平行于墙面 2。第一磁屏障体 10 被设正在垂曲区域 A1 取非垂曲平行区域 A3 的墙面 2 上,且第二磁屏障体 20 被设正在平行区域 A2 的墙面 2 上。